Статья опубликована в рамках: Научного журнала «Студенческий» № 8(28)
Рубрика журнала: Физика
Скачать книгу(-и): скачать журнал часть 1, скачать журнал часть 2, скачать журнал часть 3, скачать журнал часть 4
ТРАЕКТОРИИ ЖИДКИХ ЧАСТИЦ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ЖИДКОСТИ В НЕЛИНЕЙНОМ ПРИБЛИЖЕНИИ
В работе рассматривается распространение поверхности волн в поляризующейся жидкости конечной толщины. Получено выражение для траектории частицы диэлектрической жидкости. Найдено выражение для переносной скорости Стокса и фазовой скорости волн. Показано, что наибольшее значение переносной скорости достигается на свободной поверхности жидкости, а наименьшее – на твердой нижней обкладке конденсатора. Исследована переносная скорость для данной краевой задачи. Показано, что переносная скорость убывает при возрастании электрического поля.
Уравнение движения диэлектрических сред, взаимодействующих с электрическим полем, приводят в работах [2, 3, 5]. Вывод граничных условий для электрических величин и исследование поверхностных явлений в диэлектрических средах приводят в [2, 4, 5, 6,7]. Работа [1] посвящена электрогидродинамическому распылению как диэлектрических, так и электропроводящих жидкостей при помощи электрического поля, а также она содержит краткий теоретических анализ проблем и подробный обзор методов распыления жидкости, применяемой в современных технических устройствах и технологических процессах.
Исследование волновых процессов на поверхности жидкости в приложенном электрическом поле представляет интерес с точки зрения технических и технологических использований диэлектрических и электропроводящих струй. Здесь важно предотвратить преждевременное разрушение струй и создать способы их стабилизации. Всестороннее исследование струйных течений проведено в работах [9, 10].
Примером практического использования теории волновых процессов на поверхности жидкости в электрическом поле служит анализ явлений на линиях высокого напряжения при неблагоприятных погодных условиях. На поверхности пленки жидкости, обволакивающей провод, возникают волны, неустойчивость которых приводит и разрыву пленки электрическими силами. Острие вершины, образуемые возмущениями на поверхности жидкости, становятся местами разряда.
Рассматривается распространение поверхностных волн в поляризующейся жидкой среде, находившейся в электрическом поле конденсатора, к обкладкам которого приложена разность потенциалов. Слой жидкости конечной толщины граничит с атмосферой. Из уравнений движения жидкости, уравнений Максвелла для электрического поля в жидкости и в атмосфере, а также граничных условий для кинематических, динамических и электрических величин на свободной поверхности жидкости и на обкладках конденсатора получим выражения для скорости частиц жидкости, фазовой скорости волн [8].
Определим траекторию частиц поляризующейся жидкости при распространении волны. Обозначим x*(t*), z*(t*). Координаты частиц жидкости, которые удовлетворяют уравнениям
,
. (1)
Вводя безразмерное время , получаем следующие уравнения
,
, (2)
,
,
где - частота колебаний частицы жидкости, c – фазовая скорость,
- волновое число, λ – длина волны.
В выражениях для компонент скорости принимаем . Подставляя следующие ряды (3)
;
; (3)
в уравнения (2) и учитывая разложение функций в ряды Тейлора
,
,
а также разложения cos x и sin x будем иметь
,
,
,
,
,
,
,
.
Решая систему уравнений (4) с учетом периодичности (i =1,2,3), находим
;
,
,
; (5)
,
,
;
,
.
Собирая все приближения, записываем безразмерный кинематический закон движения частицы жидкости, имевшей в состоянии покоя безразмерные координаты a, b:
, (6)
.
Переход к размерным выражениям осуществляется посредством соотношений .
Выражение для переносной скорости Стокса имеет вид
, (7)
.
Наибольшего значения достигается на свободной плоскости при
,
наименьшего – на твердой поверхности при или нижней обкладке конденсатора
.
Наличие поверхностного натяжения приводит к увеличению , по сравнению с его отсутствием. При увеличении электрического поля
убывает и обращается в нуль при значении
, для которого
при этом поле в атмосфере находится из равенства
Введем два безразмерных параметра взаимодействия, характеризующих относительную величину капиллярных и электрических сил по сравнению с гравитационными
,
. (8)
При , что соответствует коротким волнам выражение (7) принимает вид
. При
, когда волны длинные, выражение (7) принимает вид
,
где g - ускорение свободного падения.
В нелинейных волнах период колебаний частицы превышает период волны
, так как
.
Это различие периодов не зависит от поверхностного натяжения и электрического поля, и определяется исключительно высотой волны δ, глубиной частицы жидкости . В линейном приближении
.
В нелинейном приближении траектория частицы разомкнутая, что приводит к наличию переносной скорости. Однако в линейном приближении траектория замкнута. Найдем ее вид. Запишем в линейном приближении координаты частицы жидкости в виде:
,
.
В размерных обозначениях имеем
, (9)
,
,
,
,
где - максимальная амплитуда.
Из (9) следует, что частица движется по эллипсу с полуосями А и В, отношение которых равно
Отношение А/В минимально при или на свободной поверхности.
при
. Таким образом, на твердой поверхности эллипс вырождается в отрезок прямой, параллельной дну. Полуоси А и В не зависят от поверхностного натяжения, электрического поля и других параметров среды. Однако скорость движения частицы жидкости по траектории зависит от поверхностного натяжения и электрического поля, поскольку
. Отсюда следует, что при увеличении поверхностного натяжения скорость частицы увеличивается, а при увеличении электрического поля
- уменьшается и обращается в нуль при том же значении
, при котором
. Таким образом, изменяя величину электрического поля
можно регулировать интенсивность движения частиц жидкости. Электрическое поле дает возможность регулировать интенсивность протекания процессов в жидкостях, в том числе и в состоянии невесомости при
.
Список литературы:
- Кожевников В.И., Фукс Н.Ф. Электрогидродинамическое распыление жидкости. Успехи химии. 1976. Т. 45, Вып. 12.
- Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Гидродинамика. М.: Наука, 1982.
- Левич В.Г. Физико-химическая гидродинамика. М.: ГИМФЛ, 1959.
- Мелчер Дж., Тейлор Дж. Электрогидродинамика: обзор роли межфазных касательных напряжений. Механика: Сб. переводов. 1971.
- Мелчер Дж. Электрогидродинамика. Магнитная гидродинамика 1974
- Орешкин П.Т. Физика полупроводников в диэлектриков. М.: Высшая школа, 1977.
- Рубашов И.Б., Бортников Ю.С. Электрогазодинамика. М.: Атомиздат, 1971.
- Тамм И.Е. Основы теории электричества. М.: Наука, 1976
- Kant R., Malik S.K. Nonlinear electrodydrodynamic instability of a get. Quart. Appl. Math. 1986
- Taylor G. Electrically driven gets. Proc. Roy. Soc. Lond. 1969.
Оставить комментарий